Главная · Статьи · Файлы · Форум · Категории новостей February 05 2026 06:53:22
Навигация
Главная
Статьи
Файлы
FAQ
Форум
Категории новостей
Обратная связь
Фото галерея
Поиск
Ссылки
Разное
Последние статьи
Москва рим авиабилеты
В процессе изготовле...
Как производят разме...
Библиографический сп...
Контрольные вопросы
Сейчас на сайте
Гостей: 1
На сайте нет зарегистрированных пользователей

Пользователей: 33
новичок: tgolovko2010
Друзья сайта

Рейтинг@Mail.ru
Объявление
#34 Энтропия
Помимо внутренней энергии, которая является только функциональной составляющей термодинамической системы, в термодинамике используется еще ряд других функций, описывающих состояние термодинамической системы. Особое место среди них занимает энтропия. Пусть Q – теплота, полученная термодинамической системой в изотермическом процессе, а T – температура, при которой произошла эта передача теплоты. Величина Q/ T называется приведенной теплотой. Приведенное количество теплоты, сообщаемое термодинамической системе на бесконечно малом участке процесса будет равно dQ / T. В термодинамике доказывается, что в любом обратимом процессе сумма приведенных количеств теплоты, передаваемая системе на бесконечно малых участках процесса равна нулю. Математически это означает, что dQ/T – есть полный дифференциал некоторой функции, которая определяется только состоянием системы и не зависит от того, каким путем перешла система в такое состояние. Функция, полученный дифференциал которой равен dS= dQ/ T – называется энтропией. Энтропия определяется только состоянием термодинамической системы и не зависит от способа перехода системы в это состояние. S – энтропия. Для обратимых процессов delta S = 0. Для необратимых delta S > 0 – неравенство Клаудио. Неравенство Клаудио справедливо только для замкнутой системы. Только в замкнутой системе процессы идут так, что энтропия возрастает. Если система незамкнута и может обмениваться теплотой с окружающей средой, ее энтропия может вести себя любым образом ; dQ = T dS ; При равновестном переходе системы из одного состояния в другое dQ = dU + dA ; delta S = (интеграл 1 – 2) dQ / T = (интеграл) (dU + dA) / T. Физический смысл имеет не сама энтропия, а разность энтропий при переходе системы из одного состояния в другое.
Комментарии
Нет комментариев.
Добавить комментарий
Пожалуйста залогиньтесь для добавления комментария.
Рейтинги
Рейтинг доступен только для пользователей.

Пожалуйста, залогиньтесь или зарегистрируйтесь для голосования.

Нет данных для оценки.
Гость
Имя

Пароль



Вы не зарегистрированны?
Нажмите здесь для регистрации.

Забыли пароль?
Запросите новый здесь.
Случайные статьи
Индексированное се...
5.7. КАК РАБО...
5.3. АНАЛИЗ ОСНОВН...
#19 Кинетическая э...
5.7. КАК РАБО...
5.14. ПОЧЕМУ НЕ У ...
5.6. ПРОЦЕСС ГРАВ...
2.2. ПРОСТРАНСТВО,...
Гравитация
Работа при вращате...
Групповая скорость...
Москва рим авиабилеты
ГЛАВА 31
ГЛАВА 19
ГЛАВА 61
4.1.Физическая пр...
5.20. ЧТО ОТКРЫЛ...
ГЛАВА ВТОРАЯ
5.8. КАК ОБРАЗУЮ...
Великое объединение
Космический бутстрэп
2.4.1. Взаимодейст...
5.7. КАК РАБО...
5.15. НЕКОТОРЫЕ ОС...
5.15. НЕКОТОРЫЕ ОС...
5.6. ПРОЦЕСС ГРАВ...
Умножительные диод...
2.1.4. Э ф ф е к ...
5.7. КАК РАБО...
2.1.1. Связь элект...
ГЛАВА 30
ОТ АВТОРА 2
Режим отрицательно...
3.3.4. К а п и л ...
5.20. ЧТО ОТКРЫЛ...
1.3.2. Эффект безы...
Перестройка частот...
#5 Динамика поступ...
ТРИГОНОМЕТРИЧЕСКАЯ...
3.1. ОБРАЗОВАНИЕ П...