Главная · Статьи · Файлы · Форум · Категории новостей December 07 2025 05:39:19
Навигация
Главная
Статьи
Файлы
FAQ
Форум
Категории новостей
Обратная связь
Фото галерея
Поиск
Ссылки
Разное
Последние статьи
В процессе изготовле...
Как производят разме...
Библиографический сп...
Контрольные вопросы
Содержание отчета
Сейчас на сайте
Гостей: 1
На сайте нет зарегистрированных пользователей

Пользователей: 33
новичок: tgolovko2010
Друзья сайта

Рейтинг@Mail.ru
Объявление
#34 Энтропия
Помимо внутренней энергии, которая является только функциональной составляющей термодинамической системы, в термодинамике используется еще ряд других функций, описывающих состояние термодинамической системы. Особое место среди них занимает энтропия. Пусть Q – теплота, полученная термодинамической системой в изотермическом процессе, а T – температура, при которой произошла эта передача теплоты. Величина Q/ T называется приведенной теплотой. Приведенное количество теплоты, сообщаемое термодинамической системе на бесконечно малом участке процесса будет равно dQ / T. В термодинамике доказывается, что в любом обратимом процессе сумма приведенных количеств теплоты, передаваемая системе на бесконечно малых участках процесса равна нулю. Математически это означает, что dQ/T – есть полный дифференциал некоторой функции, которая определяется только состоянием системы и не зависит от того, каким путем перешла система в такое состояние. Функция, полученный дифференциал которой равен dS= dQ/ T – называется энтропией. Энтропия определяется только состоянием термодинамической системы и не зависит от способа перехода системы в это состояние. S – энтропия. Для обратимых процессов delta S = 0. Для необратимых delta S > 0 – неравенство Клаудио. Неравенство Клаудио справедливо только для замкнутой системы. Только в замкнутой системе процессы идут так, что энтропия возрастает. Если система незамкнута и может обмениваться теплотой с окружающей средой, ее энтропия может вести себя любым образом ; dQ = T dS ; При равновестном переходе системы из одного состояния в другое dQ = dU + dA ; delta S = (интеграл 1 – 2) dQ / T = (интеграл) (dU + dA) / T. Физический смысл имеет не сама энтропия, а разность энтропий при переходе системы из одного состояния в другое.
Комментарии
Нет комментариев.
Добавить комментарий
Пожалуйста залогиньтесь для добавления комментария.
Рейтинги
Рейтинг доступен только для пользователей.

Пожалуйста, залогиньтесь или зарегистрируйтесь для голосования.

Нет данных для оценки.
Гость
Имя

Пароль



Вы не зарегистрированны?
Нажмите здесь для регистрации.

Забыли пароль?
Запросите новый здесь.
Случайные статьи
5.2. ПРЕОБРАЗОВАНИ...
В процессе изготов...
#15 Момент инерции...
5.16. РАЗВИТИЕ ...
Волновой пакет
ГЛАВА 13
вращением тела вок...
5.15. НЕКОТОРЫЕ ОС...
ЛАМИНАРНОСТЬ И ТУР...
Итоговые замечания...
3.3.8. Э л е к т р...
#1 Элементы кинема...
5.15. НЕКОТОРЫЕ ОС...
Каковы задачи физи...
5.7. КАК РАБО...
5.18. НЕКОТОРЫЙ А...
Поле
Добротность
4. ОБРАЗОВАНИЕ ПЛО...
ГЕНЕРАТОР СВЧ НА Д...
Теорема Штейна
5.6. ПРОЦЕСС ГРАВ...
2.4.1. Взаимодейст...
ГЛАВА 50
5.7. КАК РАБО...
5.20. ЧТО ОТКРЫЛ...
Основное уравнение...
5.7. КАК РАБО...
3.4.3. Влияние э л...
5.5. ПРОЦЕСС ГРАВИ...
Наше место в прост...
5.18. НЕКОТОРЫЙ А...
3.1.1. При темпера...
5.20. ЧТО ОТКРЫЛ...
5.8. КАК ОБРАЗУЮ...
Космический бутстрэп
#43 Средняя кинети...
3.1. ОБРАЗОВАНИЕ П...
Волновые процессы....
Инфляция: объяснен...