Главная · Статьи · Файлы · Форум · Категории новостей January 21 2026 14:14:55
Навигация
Главная
Статьи
Файлы
FAQ
Форум
Категории новостей
Обратная связь
Фото галерея
Поиск
Ссылки
Разное
Последние статьи
Москва рим авиабилеты
В процессе изготовле...
Как производят разме...
Библиографический сп...
Контрольные вопросы
Сейчас на сайте
Гостей: 1
На сайте нет зарегистрированных пользователей

Пользователей: 33
новичок: tgolovko2010
Друзья сайта

Рейтинг@Mail.ru
Объявление
#34 Энтропия
Помимо внутренней энергии, которая является только функциональной составляющей термодинамической системы, в термодинамике используется еще ряд других функций, описывающих состояние термодинамической системы. Особое место среди них занимает энтропия. Пусть Q – теплота, полученная термодинамической системой в изотермическом процессе, а T – температура, при которой произошла эта передача теплоты. Величина Q/ T называется приведенной теплотой. Приведенное количество теплоты, сообщаемое термодинамической системе на бесконечно малом участке процесса будет равно dQ / T. В термодинамике доказывается, что в любом обратимом процессе сумма приведенных количеств теплоты, передаваемая системе на бесконечно малых участках процесса равна нулю. Математически это означает, что dQ/T – есть полный дифференциал некоторой функции, которая определяется только состоянием системы и не зависит от того, каким путем перешла система в такое состояние. Функция, полученный дифференциал которой равен dS= dQ/ T – называется энтропией. Энтропия определяется только состоянием термодинамической системы и не зависит от способа перехода системы в это состояние. S – энтропия. Для обратимых процессов delta S = 0. Для необратимых delta S > 0 – неравенство Клаудио. Неравенство Клаудио справедливо только для замкнутой системы. Только в замкнутой системе процессы идут так, что энтропия возрастает. Если система незамкнута и может обмениваться теплотой с окружающей средой, ее энтропия может вести себя любым образом ; dQ = T dS ; При равновестном переходе системы из одного состояния в другое dQ = dU + dA ; delta S = (интеграл 1 – 2) dQ / T = (интеграл) (dU + dA) / T. Физический смысл имеет не сама энтропия, а разность энтропий при переходе системы из одного состояния в другое.
Комментарии
Нет комментариев.
Добавить комментарий
Пожалуйста залогиньтесь для добавления комментария.
Рейтинги
Рейтинг доступен только для пользователей.

Пожалуйста, залогиньтесь или зарегистрируйтесь для голосования.

Нет данных для оценки.
Гость
Имя

Пароль



Вы не зарегистрированны?
Нажмите здесь для регистрации.

Забыли пароль?
Запросите новый здесь.
Случайные статьи
5.4. ГРАВИТАЦИЯ ГЛ...
3.4.5. Р а д и к а...
5.18. НЕКОТОРЫЙ А...
Дросселирование жи...
Схема эксперимента...
2.2 Передача энерг...
Предварительное ра...
5.5. ПРОЦЕСС ГРАВИ...
5.15. НЕКОТОРЫЕ ОС...
5.3. АНАЛИЗ ОСНОВН...
Комплексная форма ...
5.3. АНАЛИЗ ОСНОВН...
#46 Макроскопическ...
5.7. КАК РАБО...
ГЛАВА 63
5.7. КАК РАБО...
5.3. АНАЛИЗ ОСНОВН...
ГЛАВА 41
3.3.7. Т е р м о к...
В результате оконч...
5.8. КАК ОБРАЗУЮ...
5.3. АНАЛИЗ ОСНОВН...
Геометрическая инт...
5.20. ЧТО ОТКРЫЛ...
5.7. КАК РАБО...
ГЛАВА 52
3.2.2. Интересно,ч...
ГЛАВА 53
4. ОБРАЗОВАНИЕ ПЛО...
Энергетические соо...
Угловое ускорение
3.5. Диффузия.
3.1. ОБРАЗОВАНИЕ П...
ГЛАВА 51
Адроны
При дальнейшем уве...
ГЛАВА 10
3.1. ОБРАЗОВАНИЕ П...
Умножительные диод...
Реактивное движени...